平心而论，有些不公平。</p>
所以在徐云的内心深处，他对小麦是有些愧疚感的。</p>
往后怎么补偿小麦另说，总之在眼下这个过程里，他能做的便是让小麦尽可能的进入这些大老的视线里。</p>
当然了。</p>
小麦并不知道徐云内心的想法，此时他正拿着钢笔，刷刷刷的在纸上写着受力分析：</p>
“罗峰先生说不考虑重力，那么，就只要分析波段AB两端的张力T就行了。”</p>
“波段AB受到A点朝左下方的张力T和B点朝右上方的张力T，彼此对等。”</p>
“但波段的区域是弯曲的，因此两个T的方向并不相同。”</p>
“假设A点处张力的方向跟横轴夹角为θ，B点跟横轴的夹角就明显不一样了，记为θ+Δθ。”</p>
“因为波段上的点在波动时是上下运动，所以只需要考虑张力T在上下方向上的分量。”</p>
“B点处向上的张力为T·sin（θ+Δθ），A点向下的张力为T·sinθ，那么，整个AB段在竖直方向上受到的合力就等于这两个力相减.......”</p>
很快。</p>
小麦在纸上写下了一个公式：</p>
F= T·sin（θ+Δθ）-T·sinθ。</p>
徐云满意的点了点头，又说道：</p>
“那么波的质量是多少呢？”</p>
“波的质量？”</p>
这一次。</p>
小麦的眉头微微皱了起来。</p>
如果假设波段单位长度的质量为μ，那么长度为Δl的波段的质量显然就是μ·Δl。</p>
但是，因为徐云所取的是非常小的一段区间。</p>
假设A点的横坐标为x，B点的横坐标为x+Δx。</p>
也就是说绳子AB在横坐标的投影长度为Δx。</p>
那么当所取的绳长非常短，波动非常小的时候，则可以近似用Δx代替Δl。</p>
这样绳子的质量就可以表示为......</p>
μ·Δx</p>
与此同时。</p>
一旁的基尔霍夫忽然想到了什么，童孔微微一缩，用有些干涩的英文说道：</p>
“等等......合外力和质量都已经确定了，如果再求出加速度....”</p>
听到基尔霍夫这番话。</p>
原本就不怎么喧闹的教室，忽然又静上了几分。</p>
对啊。</p>
不知不觉中，徐云已经推导出了合外力和质量！</p>
如果再推导出加速度......</p>
那么不就可以以牛二的形式，表达出波在经典体系下的方程了吗？</p>
想到这里。</p>
几位大老纷纷拿出纸笔，尝试性的计算起了最后的加速度。</p>
说起加速度，首先就要说说它的概念：</p>
这个是用来衡量速度变化快慢的量。</p>
加速度嘛，肯定是速度加得越快，加速度的值就越大。</p>
比如我们经常可以听到的“我要加速啦”等等。</p>
假如一辆车第1秒的速度是2m/s，第2秒的速度是4m/s。</p>
那么它的加速度就是用速度的差（4-2=2）除以时间差（2-1=1），结果就是2m/s2。</p>
再来回想一下，一辆车的速度是怎么求出来的？</p>
当然是用距离的差来除以时间差得出的数值。</p>
比如一辆车第1秒钟距离20米，第2秒钟距离50米。</p>