「束流管已准备完毕！」</p>
「离子束充能中...能级三区二区区已达基准线！」「对撞点实时拟合中．．．已锁定2364处理论散射点．．．．．」</p>
虽然每个位置彼此之间只间隔三四米不到，这些报点声却喊得声嘶力竭，仿佛森下下士附体了一般。</p>
顺带一提。</p>
这是真事儿—在富士电视台为益川敏英拍摄的一部记录片中，就曾经有过一段这样的画面，看起来贼拉惊悚。</p>
那部纪录片在08—10年之间很火，以至于霓虹人在看到天官一号发射画面的时候都有些懵逼：华夏人点火的时候都这么淡定的吗？</p>
客观来说这种做法谈不上谁对谁错，或许算是意识形态的某种差异吧，彼此看对方的举动都感觉有些魔怔......</p>
接着很快。</p>
在所有指令输入完毕后。</p>
两道铅离子束迅速被相向发射而出，以接近光速的速度完成了碰撞。</p>
考虑到那颗11.4514GeV量级粒子的相关属性，这次的KEK还设计了一个非常精妙的环节：左边一束光正常发射，右边一束光延迟7.4纳秒发射。</p>
如此一来。</p>
碰撞点便会略微靠右。换而言之..</p>
在近光速的速度区间中，右边的离子束在某种程度—注意是某种程度上，可以视作与轰击粒子距离较远的靶。</p>
因此体系的总能量几乎等于就等于轰击粒子所携带的能量E0，同时这个能量可以分解成粒子相对运动的能量E以及两个粒</p>
子的质心的能量E＇，即E0＝E＋E＇。</p>
假定单位时间、单位面积有若干个粒子轰击靶心—靶心直接当成单个粒子。比如期间有5个粒子轰击靶心中的单个粒子，则记：N＝5—2s—1。</p>
N可以称为通量，代表轰击的强度。如果用No0（00，φ0）Δ0Δt表示就是：</p>
经过Δt时间散射后，进入00，φ0方向的小立体角Δ0的粒子的个数。接着定义σ0（00，φ0）为微分散射截面，具有面积量纲。</p>
此前的小立体角已经确定了是1.99°，也就是说影响微分散射截面最优数值的变量，只剩下了Δt。</p>
看到这里。</p>
想必不少聪明的同学第五次明白了。没错。</p>
在Δt＝7.4纳秒的时候，质心系散射截面和分散粒子角都同时拥有着最优解。当然了。</p>
这个最优解依旧是一个概率解，目前没人任何人可以精准的预测出粒子的运行轨迹。就之前举过的赛道例子描述就是.....</p>
一万条可能存在的赛道中，KEK先排除了不可能的1999条，然后又在剩余的赛道中选中了3999条，以此来保证足够的概率。</p>
咻咻咻--</p>
大量被加速的铅离子从束流管中通过，每个团簇的横截面积是16x16μ㎡2，比头发丝还细。</p>
每个团簇内部则有大约1.15x10＾9个铅离子，每两对团簇中大概有30组铅离子会发生强碰撞，爆发出生命的大河蟹。</p>
砰砰砰--在碰撞开始后。</p>
很快有铅离子互相完成了撞击。</p>
碰撞后的粒子被磁约束形态控制到了某个相对窄小的范围，并且每个撞击都形成了2300个事例。</p>
这些事例中包括了各种粒子。</p>
例如质子、轻子、玻色子等等.半个小时后。</p>
一份超过128万的总事例表被汇聚到了超算后台，并且迅速进行了筛选。</p>
小林诚则悠然的坐在椅子上，他此前也计算过这颗粒子的量级，和铃木厚人他们的结果完全一致。</p>
加之有其他几位诺奖得主的相同结果，小林诚的心中甚至开始琢磨起了这颗粒子的名字。11.4514GeV的量级．</p>
要不就叫做野兽粒子？或者浩二粒子？</p>
而就在小林诚心思发散之际。</p>
不远处的主控台上，骤然响起了西川公一郎的惊呼声：「纳尼？情报是假的？那颗粒子并不存在？」</p>
注：</p>
好消息，不是冠了，坏消息，细菌性肺炎，大概要挂水7到10天。</p>
另外有个评论说既然如此就不要轻易许诺，这我感觉有点费解，合着我能预知我会生病吗....挠头。</p>