“......加个晶格做中继？“</p>
听到徐云口中冒出的这句话。</p>
包括黄雨婷和葛同友在内，所有人顿时为之一愣。</p>
黄雨婷隐隐感觉自己似乎抓到了什么东西，但细思之际却又什么都没有。</p>
于是她思索片刻，一脸求教的对徐云问道：</p>
“徐博士，能麻烦你说详细一点儿吗？”</p>
徐云说了声没问题，走到桌面的LED屏幕边，指着原先的结构图说道：</p>
“黄教授，按您原先的想法，三维静电场的失量交互点应该在导体表面中心，对吧？”</p>
黄雨婷点了点头：</p>
“没错。”</p>
学过高中物理的同学应该都知道。</p>
电荷周围存在电场，电荷和电荷之间有力的作用，这个作用就是依靠电场来传递的。</p>
仅由静止的电荷产生的电场，称为静电场。</p>
高中物理书中常用电场线来大致描述场强的大小和方向，电场线是一束有向曲线，其疏密表示场强大小。</p>
也就是电场线越密则场强越大，其切线方向表示场强方向。</p>
这算是静电场的入门概念，死去的高中知识突然开始攻击我.JPG。</p>
不过电场线虽然很直观，但它实际上并不够精确，只是为了让初学者认为物理很好学然后入坑....咳咳，为了方便初学者理解罢了。</p>
因为空间中每一点都存在电场，但显然你不可能画出穿过每一点的电场线。</p>
另外用疏密来表示场强的大小也有些模湖，所以就需要借助公式来精确表达以上那些特征。</p>
具体的推导过程此处不多赘述，总之要利用到多元微积分中的场论概念，最终可以得到静电场高斯定理。</p>
黄雨婷设计的三只测量臂可以看成是三个轴，与内部导体在失量上形成了一个球壳对称带电体。</p>
这个球壳对称带电体是符合静电场高斯定理的。</p>
也就是高斯面内电荷量为0，又因为对称不可能某局部有正通量，某局部有负通量。</p>
因此球壳内部的电场恒为0。</p>
当然了。</p>
这里的‘球壳’是一个概念范畴，三只测量臂组成的轴空间可以视作一个等价的模型，并不是真正的球。</p>
而这个三位静电场的失量交互点就应该在垂直于高斯面的二分之一点，也就是导体表面中心。</p>
随后徐云组织了一番语言，又继续说道：</p>
“您看啊，黄姐，孤点粒子不带电，测量模组的设备又很轻，每个模组的总重量是1145.14克。”</p>
“所以在俯视图角度上来看，三只测量臂可以摆成120度间隔的类似奔驰车标的模样。”</p>
“一只测量臂有两个测量模组，六个测量模组之间彼此收到的场强相等，这样一个拉普拉斯方程就成立了，那么边值条件V(R，θ)就是0∞(AlRl)Pl(cosθ)=V0(θ).....”</p>
徐云飞快的写下了一行算式，接着继续说道：</p>
“......再根据勒让德多项式的正交性把x换成cosθ，变一下上下限，再微分一下，边值条件两边同乘一个拉格朗日插值......”</p>
在之前的发布会过程中。</p>
徐云为了能够跟上大老们的计算速度，接连激活了狄利克雷和艾森斯坦两张思维卡。</p>
在两张思维卡的协助下。</p>
目前徐云在数学方面的计算能力已经得到了一个巨大的进步，甚至已经不比他的物理水平低多少了。</p>
如果再这样成长下去，他或许能成为下一个数学物理同样顶尖的多面手。</p>
因此很快。</p>
一个优化后的方程便呈现在了众人面前：</p>
Rσ(θ)=0∞(?lR?(l+1)1R)(2l+1)∫0πV0(θ)Pl(θdθ?Pl(cosθ)σ(θ)。</p>
到了这一步。</p>
即便是搞机械工程的李华也很快理解了徐云的意思，若有所思的摸了摸了下巴：</p>
“徐博士，你是说增加一个高密度的晶格，通过晶格的类光场效果，把外源场给偏导开来？”</p>
徐云点点头，示意他说的没错：</p>
“没错，李工，虽然晶格偏导只能做到一个数值较高的近似情境，但咱们本身测量模组的精度就已经很高了。”</p>