detf=λ1λ2λ3=1，其中λi (i=1，2，3)代表沿着三个正交方向的拉伸比。</p>
Ψ=∑p=1nμpαp(λ1αp+λ2αp+λ3αp?3).</p>
当 p=1，α1=1时。</p>
写作Ψ=2μ(λ1+λ2+λ3?3)。</p>
假设曲面上气球属于二向受等大力的状态，并且在 x3方向上自由。</p>
则柯西应力写为σ3=?p+∑p=1nμpλ?2αp=0。（注：我不确定柯西应力这时候有定式了没有，姑且看做有吧，毕竟这个情节非常重要）</p>
设气球初始半径r，初始壁厚h.经过变形后半径为r，壁厚为h。</p>
则最终式为：</p>
p=2σhr=2λ?3σhr=2hr∑p=1nμp(λαp?3?λ?2αp?3)。</p>
这一次。</p>
现场更多人的脸上浮现出了明悟之色。</p>
从这个公式不难看出。</p>
体积元δl/rl处在公式中段的位置，也就是说不管什么x啦t啦ya啦之类的数值是多少，δl/r是不变的。</p>
换而言之.....</p>
这个时候等式用具体数值两边都除以δl，再代入pv=nrt。</p>
就会发现.....</p>
p=t/r会先减小，后增大。</p>
写到这里。</p>
徐云便放下了笔，双手一摊，对众人说道：</p>
“如此一来，答桉就很明显了。”</p>
“随着气球体积的增大，内部的气压并不会一味的增大或者减小。”</p>
“它的趋势是会先减小而后增加，这叫做极值点失稳。”</p>
“在气压减小的时候，那我们吹气球就会比较费力。”</p>
“等到它超过了极值点变成‘大气球’的时候，内部压强增大，吹起来自然就容易很多了——内部压强大，施加给橡胶的‘压力’就会更大一些嘛。”</p>
由于有绷带的阻挡。</p>
因此现场众人并没有发现，徐云在说这番话的时候，表情其实并没太多底气。</p>
没办法。</p>
这年头别说neo-hookean模型了，哪怕是varga模型都还没面世呢。</p>
没有模型推导，后世赫赫有名的1.4半径比徐云其实是证明不出来的。</p>
因此他只能另辟蹊径，用三参数自由度的角度来进行证明。</p>
反正数值上都没啥毛病嘛......</p>
而就在徐云解释完毕后。</p>
整个学习小组现场先是沉默片刻，紧接着便骤然响起了一阵掌声。</p>
啪啪啪——</p>
众人的表情并不算激动，但原先眼中的质疑却消散了一大半。</p>
取而代之的，则是善意与认同。</p>
就像是.....</p>
徐云从祭品变成了教友？</p>
见此情形。</p>
徐云也不由在心中松了口气。</p>
还好，第一关总算是顺利混过去了......</p>
早先便提及过。</p>
在当初见到周绍平之后，徐云便冒出了组建一个兴趣小组的想法。</p>
只是徐云原先的打算是徐徐图之，等自己在基地站稳了脚跟后再搞这些事儿。</p>
结果没想到机缘巧合之下，郑涛他们想拜自己为老师，徐云只能后退一步，使得兴趣小组被迫提前问世。</p>
但无论是主动还是被动，有一点都是没变的：</p>
那就是徐云准备用这些青春版大老的能力，来搞一些事情。</p>
同时他也想看看自己能不能输出一些后世的知识，尽量让这个时间线的华夏物理学界走的更轻松一些。</p>