也正是因为有这几份在海对面做过的数据，钱五师才会选择和徐云莽这么一波。</p>
接着很快。</p>
钱五师画出了一条豁口面的激波型线，并且将交点d位，写到了内转式进气道基准流场的中心体上。</p>
接着又写下了一个流速公式：</p>
qm=a2kk-1p0p0[(pp0)2k-(pp0)k+1k]</p>
这是完全气体在一元等熵定常流动下的描述，在1954年就已经被推导出来了。</p>
写到这里后。</p>
钱五师的笔尖微微一顿，对徐云道：</p>
“韩立同志，你觉得接下来应该计算什么？”</p>
“背压比，还是面积-流速关系？”</p>
徐云知道这不是自己该客套的时候，因此立刻便表达了自己的看法：</p>
“钱主任，我个人觉得背压比应该会更好一点儿。”</p>
上辈子在成飞工作的时候，徐云曾经听一位搞流体的同事说过一件事：</p>
激波这东西产生之后，熵会增加，但滞止压力却会减小。</p>
同时呢。</p>
激波前后的滞止温度不变。</p>
所以在这种情况下。</p>
计算面积-流速关系会出现一个只有通过超算才会知道的误区：</p>
不导入压缩性系数的话，整个公式将会完全报废。</p>
因此在钱五师询问意见后，徐云立刻提出了自己的看法——如果钱五师不问，徐云就会主动开口。</p>
而在徐云身边。</p>
钱五师闻言也点了点头：</p>
“正合我意。”</p>
于是很快。</p>
钱五师便计算起了背压比。</p>
所谓背压比。</p>
指的喷嘴出口静压力与喷嘴上游滞止压力之比，不过在设计方案中指的是锥流场与气体的耦合比。</p>
当锥流场刚好达到临界条件时。</p>
外部气体达到音速，同时气体质量流量达到最大值，此时的背压比即称为最大背压比。</p>
这个概念有点类似后世的mbpr，不过释义上更接近下游。</p>
接着很快。</p>
徐云也估量了一番自己的右手状态。</p>
今天他的右手还没用过，负载为0，因此他便也拿起笔和纸协助写了起来。</p>
众所周知。</p>
如果激波为正激波，且不考虑激波厚度，那么激波控制体的形状就会很对称：</p>
你比划个剪刀的手势，然后指尖向下。</p>
这就是激波控制体的图示了。</p>
而控制体cv基本方程，则由三个连续方程组成：</p>
dΦdt=ddt∫v?(r，t)dv=??t∫v?(r，t)dv+∮s?(r，t)u?nda</p>
Δn=(?iiσpdt+?iiiσpdt))t+Δt?(?iiσppdt)t</p>
limΔt→0(?iσpdt)t+ΔtΔt=??σ?v→?da→=?σpvcos?αda(起点这排版将就着看吧)</p>
其中t为时间；</p>
fx为控制体内流体的受力在x轴上的分量；</p>
v为流体速度失量；</p>
a为控制体表面面积失量；</p>
v为控制体体积。</p>
同时考虑气体稳定流动，再假设速度、能量在激波截面上是均匀的。</p>
便有∫csv·da=ca。</p>
随后徐云把截面态联立在了一起，准备继续推导下去。</p>