要知道。</p>
钱五师的那份实验报告此前算是国家绝密，由专人看护，哪怕是钱秉穹想要查阅都要事先申报才行。</p>
换而言之。</p>
于敏只可能在分组之后，才会第一次知道那份报告的存在，以及看到详细内容。</p>
而就在这短短的十多二十分钟内。</p>
他不但理清了具体思路，还列出了方程并且解出了答桉。</p>
最后甚至还有时间在徐云边上看了会儿戏？</p>
这tmd不是挂是啥......</p>
不过想到于敏能够搞出于敏构型，这些事儿似乎也没那么难以接受？</p>
毕竟和于敏构型比起来，这种情况的难度还是要远远不如的。</p>
随后徐云又想到了海对面的u2。</p>
也不知道哪架u2会这么非酋...或者说欧皇，有幸能够死在如此多的通天代手里......</p>
真·这辈子值了。</p>
“.......”</p>
又过了一会儿。</p>
徐云将自己内心的惊讶收起，把注意力重新投回了现实。</p>
毕竟惊讶归惊讶，该做的事儿还是得做的。</p>
于是很快。</p>
徐云便拿起笔，对于敏给出的三组数值进行了演算。</p>
在于敏给出的参数中。</p>
ma指的便是马赫数、</p>
aoa是攻角、</p>
rec则是......</p>
临界雷诺数。</p>
其中雷诺数字如其意，是一种以雷诺命名的数值。</p>
当时雷诺根据大量的实验发现，由层流转变为湍流的转变过程非常复杂。</p>
这个过程不仅与流速v有关。</p>
而且还与流体密度p、粘滞系数μ和物体的某一特征长度d——例如管道直径、机翼宽度、处于流体中的球体半径等有关。</p>
最终他综合以上各方面的因素，引入一个无量纲的量pvd/μ。</p>
后人把这无量纲的参数命名为“雷诺数“。</p>
流体的流动状态由雷诺数决定，雷诺数小的时候是层流，雷诺数大时是湍流。</p>
也就是.....</p>
流速越大，流过物体表面距离愈长，密度越大，层流边界层便愈容易变成湍流边界层。</p>
相反。</p>
倘若粘性越大，流动起来便愈稳定，愈不容易变成湍流边界层。（最近因为防盗来的读者比较多，这里解释一下，这种抛概念真不是水文，而是后面会用到，但要是在后面一次性抛出来那整章就都不用写正文了，所以隔几章抛一个。）</p>
接着很快。</p>
徐云便将这几个参数代入了方程里。</p>
“ma0.729.....aoa=2.92°.....rec=6.5x106......”</p>
“那么自由来流参数就是288.15.....”</p>
“边界条件引用559章倒数第二个公式，可得通用参数是0.61.....”</p>
“最后代入收敛准则，表面压力分布是6.......”</p>
“第一个式子对上了，截面间能量守恒，所以计算出来的l0应该是0.231。”</p>
写到这里。</p>
徐云便停下手中的笔，开始对照起了钱五师的表格。</p>
钱五师这份表格的实质样本来自海对面的弹道风洞，如今这个时代全球拥有弹道风洞的国家仅有三个，并且不包括华夏。</p>