二，核子反应、也就是(n，p)、(n，a)。</p>
中子被核吸收，而核通过释放质子、阿尔法粒子等非中子粒子的形式释放多余能量达到相对稳定的状态——在粒子物理与核物理中，由于量子隧穿效应，可以认为氦核24He是一个整体，即所谓的阿尔法粒子。</p>
三便是.....</p>
核裂变。</p>
没错，核裂变。</p>
也就是中子被核吸收，而核通过裂变成多个子核的形式释放能量，使子核达到相对稳定状态。</p>
这类反应虽然往往也会释放中子，但由于核的改变，所以仍然归为中子的吸收反应，而不归为散射。</p>
但另一方面。</p>
也并不是所有 235U吸收中子都会发生裂变，比如92/235U+ 0/1n?[ 92/236U]?? 92/236U+y就是一个辐射俘获反应。</p>
搞清楚这些之后，</p>
剩下的事情就是有手就行了。</p>
把(n，n)、(n，p)以及核裂变提取出来，再定义一个概念：</p>
中子强度I。</p>
它代表单位时间垂直通过单位面积的中子数。</p>
如此一来。</p>
中子在这个过程中数量会发生变化：</p>
可能被散射弹回去，无法穿过靶。</p>
也可能被靶核直接吸收掉。</p>
那么这种变化就表示为ΔI=?σINΔx，其中N是靶核密度，Δx是靶核厚度。</p>
可以看出σ是一种概率，指的是中子被靶核散射或吸收的平均概率。</p>
到了这一步。</p>
就只要再把计算出来的近似概率叠加在一起求导就行了。</p>
喏，你看。</p>
原子弹大概万分之一的理论设计，就这么轻松的搞定了，是不是很简单？</p>
咳咳......</p>
至少对于陆光达等人来说还是很简单的。</p>
因此很快。</p>
整个项目组便开展起了热火朝天的计算。</p>
“谁算一下两端同次碰撞项的合理性？”</p>
“华主任，散射后的中子速度应该不会产生超高能中子......”</p>
“u(x，t)=z(0)=z(?t)=u(x?bt，0)=g(x?bt).......”</p>
“报告，初解算出来了！”</p>
“mmp，到底有没有人一起去厕所啊？一个人不让出门的啊啊啊啊！</p>
”</p>
就这样。</p>
在时间来接近夜里12点的时候。</p>
陆光达写下了一个最终的公式：</p>
∫z??J =uhsΣSφ?D??(r，t)+λs/3=limr→04πDA(rL+1)e?r/L=SA=S4πD。（深夜图片审核没上班，将就着看吧。）</p>
写完后。</p>
陆光达擦了把额头上的汗水，轻轻松了口气：</p>
“呼.....非线性中子运输方程，总算是计算出来了。”</p>
......</p>
注：</p>
相信我，这个过程我已经写的尽量简洁了，后面就没推导过程了....</p>