所以这些年汤川秀树始终都在尝试跳出原本的分类，想要扩大自己的受众范围——也就是让汤川耦合能够适用于其他情景。</p>
这种操作虽然难度较高，但并不是完全没有可能。</p>
比如最有代表性的就是爱因斯坦场方程的几个解。</p>
爱因斯坦场方程的第一个严格解叫做史瓦西解，它描述的是黑洞的一种状态，所以也叫做史瓦西黑洞或者史瓦西度规。</p>
史瓦西解的情境是不旋转....也就是j=0与不带电荷，而如果将前者换成旋转状态，则可以优化出克尔解。</p>
如果改变的是不带电荷，则适用情景的则是雷斯勒-诺德斯特洛姆解。</p>
这属于典型的某些基础概念经过变换，适用于不同种情境的物理模型案例。</p>
还有杨老和米尔斯推导的杨-米尔斯场，这个框架本质上也是外尔规范场的一类变种罢了。</p>
所以理论上来说。</p>
汤川耦合经过某些变化适用于另一种框架，其实也是存在一定可能性的。</p>
获得诺贝奖后。</p>
汤川秀树人生的唯一执念便是将汤川耦合的适用范围扩大，让自己在物理学史上的地位得到进一步的提高。</p>
而眼下.....</p>
某个可能性似乎遥遥的出现了。</p>
随后汤川秀树整个人深吸一口气，平复下了内心的激动，对小柴昌俊说道：</p>
“小柴桑，有什么办法能够验证你的猜测吗？”</p>
小柴昌俊看了他一眼，说道：</p>
“如果只是数学上的推导....我可以试一试。”</p>
听闻此言。</p>
哗啦——</p>
汤川秀树整个人立马从座位上站了起来，双手紧紧的贴在了大腿两侧，郑重的朝小柴昌俊鞠了个躬：</p>
“小柴桑，拜托你了！”</p>
小柴昌俊闻言同样和汤川秀树回了个礼，毕竟无论年龄还是成就，汤川秀树都算是他的长辈。</p>
接着他很快从桌上拿起笔，开始做起了相关推演：</p>
“汤川桑，我还是第一次尝试将Yukawa耦合与中微子结合，整个过程恐怕还需要您多多指点。”</p>
“根据手征的规范理论，也就是左右手费米子属于不同表示的规范理论，左右手旋量定义为ψR≡1+γ52ψ，ψL≡1?γ52ψψˉR=ψ?1+γ52γ0，ψˉL=ψ?1?γ52......”</p>
“如果先考虑Dirac Lagrangian中不依赖于质量的项，可分成左右手部分如下，也就是ψˉD/ψ=∑?，?′=±ψ?1+?γ52γ0D/1+?′γ52ψ=∑?=?′=±ψ?1+?γ52γ0D/ψ=ψˉRD/ψR+ψˉLD/ψL......“</p>
“这种情形中最重要的是标准模型，它的规范群是 SU(3)×SU(2)×U(1)，左右手费米子在 SU(2)×U(1)部分下变换方式不同，也就是两手征分量在 U(1)下带不同荷，左手费米子组成 SU(2)双重态，右手费米子组成 SU(2)单重态......”</p>
早先提及过。</p>
汤川耦合是一个低能有效理论，这里的低能不是个贬义词，而是低能级的意思。</p>
用后世的概念来说就是....</p>
耦合的标量粒子不是胶子，胶子质量为0但不是长程相互作用是因为耦合强度太大所以低能下只能观察到色单态，也就是说你只能观察到色中性的粒子。</p>
而低能下强相互作用的实际表现为传递一个介子....也就是有质量的标量粒子，两个夸克组成的复合粒子，来近似描述的短程力，这就是汤川耦合。</p>
非常简单，也非常好理解。</p>
传递核力的是π介子，相关定量计算适用的是标量场的KG方程：</p>
为λ(ψˉL riΦi)ψR r=λv?mψˉL r1ψR r+λ(ψˉL riφi)ψR r。</p>
所以小柴昌俊如今要做的，就是将这个方程的情景试着与中微子的额外项契合起来。</p>
这不是一件很容易的事儿，但小柴昌俊此时的干劲却很足。</p>
毕竟....</p>
如果这个额外项真的能和汤川耦合在数学上契合，那么他们很可能发现的就是一个全新的物理赛道！</p>
到时候汤川秀树将会封神，而他和朝永振一郎则会一同鸡犬升天......</p>
想到这里。</p>
小柴昌俊的动作愈发快速了几分：</p>
“如果一个费米子的右手单重态与左手多重态的第一个分量匹配，右边第一项就是这一费米子的Dirac质量项.....“</p>
“所以右边的第二项是真正的、费米子和标量涨落部分的相互作用项，理论上在这个机制下相互作用的强度正比于费米子质量——汤川桑，我记得你的耦合理论之中，耦合常数之比就必定等于质量之比吧？”</p>
汤川秀树闻言用力点了点头：</p>