“但还有一种方法，或许有机会能走个捷径。”</p>
甲板上。</p>
听到杨振宁的这句话，黄昆下意识便握紧了桌子边缘：</p>
“什么方法？是不是和驴有关？”</p>
杨振宁原本作势欲答，听到驴这个字的时候忍不住一怔，生生止住了话头：</p>
“驴？这和驴有什么关系？”</p>
黄昆这才意识到自己似乎做出了下意识的反应，于是连忙有些尴尬的轻咳了一声：</p>
“哦哦，没啥没啥，只是想岔了，老杨你继续，继续。”</p>
杨振宁有些古怪的看了眼黄昆，心说这位老同学该不会是上船前被驴给踢过吧......</p>
随后他很快也深吸一口气，将注意力和话题同时拉回了原处：</p>
“老黄，我说的这个方法对你....不，可能对于国内来说，都属于一个比较陌生的领域。”</p>
“实际上如果不是老赵他们的这篇论文给我带来了一些启发，我自己可能也想不到这方面。”</p>
给黄昆打了个预防针后。</p>
杨振宁顿了顿，继续说道：</p>
“老黄，你对AdS时空了解多少？”</p>
“AdS时空？”</p>
黄昆眉头微微一掀，很快答道：</p>
“老杨，莫非你说的是Anti-de Sitter....也就是反德西特时空？”</p>
杨振宁轻轻点了点头。</p>
早先提及过。</p>
目前对引力描述最完美的理论便是广义相对论，这个框架叫做“论”，但实际上它的理论核心是一个方程组。</p>
也就是....爱因斯坦引力场方程。</p>
这是一组高度复杂的非线性偏微分方程组，要求解的未知函数既包括度规分量gμν，也包括能量动量张量的分量Tμν。</p>
众所周知。</p>
平直闽氏时空度规是：ηαβ=（?1，1，1，1）以及号差±2。</p>
所以引力场的空间几何对角线元是：ds2=?（1+2?）dt2+（1?2?）（dx2+dy2+dz2）</p>
而引力场静态引力势为：h00=?2?，牛顿引力场势为：▽2?=?4πGp</p>
在近拟弱场下可以静态归一化，两式相比较，就得到： h00=?4?</p>
代用牛顿引力势，轻松得到：▽2h00=?16πp;(G=1)</p>
在等号左侧加上一个表示空间波动的四维算符达朗贝尔□：□h00=?16πp</p>
设想场的变化只因场源的波动，可有关系：</p>
□=▽2+0（v2▽2）</p>
又因为应力能量张量是 T00=p，□h00=?16πT这就是“线性爱因斯坦场方程”。</p>
从这个表达式不难看出，这个方程中对 hαβ是线性处理的，就好像一个立体的东西压扁了给你看一样。</p>
那么自然，质点系的引力场方程为： h00?=?8πT</p>
引入爱因斯坦张量表示在弯曲时空中的静态场量即是：</p>
Gαβ=?8πTαβ。</p>
同时假设时空物质随着时空面的曲率而分布，就像袋子里的东西分布在袋子里一样，无指标简化表示即为：</p>
G+Λ=±KT此即爱因斯坦场方程的基本形式。</p>